Содержание
- 2. р = ƒ1 (x, y, z). Т = ƒ2 (x, y, z). (2) ρ = ƒ3
- 3. р = ƒ1 (x,τ). Т = ƒ2 (x,τ). (3) ρ = ƒ3 (x,τ). Собственно для установившегося
- 4. Движение в потоке жидкой или газообразной частицы сложное: она участвует в поступательном и вращательном (вихревом) движениях,
- 5. где w, м/с, — скорость потока; υ, м/с2 — коэффициент кинематической вязкости вещества; х, м, —
- 6. Обратимое адиабатное течение протекает только при отсутствии трения как внешнего (о стенки канала), так и внутреннего
- 7. В этом случае справедливы равенства, являющиеся уравнением неразрывности потока. G = F1w1 ρ1 = F2w2 ρ2
- 8. Для несжимаемой жидкости выполняется условие ρ1 = ρ2 = ρί следовательно, уравнение неразрывности запишется как F1w1
- 10. Знак «минус» указывает на противоположные направления вектора градиента давления и вектора силы. Из уравнения импульсов следует,
- 11. Выделим участок канала между сечениями 1-1 и 2-2, на котором высота центров сечений изменяется oт z1,
- 12. Кроме того, на рассматриваемом участке к потоку извне подводится теплота Q, и, с помощью специального устройства,
- 13. В дифференциальной форме уравнение первого закона термодинамики для установившегося потока имеет вид dQ = dH +
- 14. Изменением потенциальной энергии потока при записи уравнения первого закона термодинамики в ряде случаев пренебрегают, тогда форма
- 15. dh + d (w2 / 2) = 0 называемую уравнением энергии потока. Интегрирование его дает h
- 16. Работа проталкивания и располагаемая работа потока. Рассмотрим движение среды в канале с градиентом давления dp/dx. На
- 17. Проведя некоторые математические преобразования получаем уравнение, определяющее работу перемещения потока, проталкивания, которая теперь получает физический смысл.
- 18. Характерные скорости и параметры адиабатного потока Скорость звука. Понятие скорости звука имеет важное значение в термодинамике
- 19. Волнами являются распространяющиеся в среде возмущения какой-либо физической величины, характеризующей состояние этой среды. Звуковыми волнами называются
- 20. Проведя ряд математических преобразований получаем связь скорости звука с параметрами среды. а2 = kRT Скорость звука,
- 21. В случае, когда можно пренебречь начальной скоростью потока (w1= 0), последнее соотношение приобретает форму w2 =
- 22. В соответствии с выше сказанным следует, что скорость потока может принимать значения в рамках 0... wmax
- 23. Изменение параметров адиабатного потока по длине канала
- 24. Критические параметры потока — параметра газа в сечении канала, где скорость течения равняется местной скорости звука.
- 25. Условия перехода потока из дозвукового течения в сверхзвуковое. Сопло и диффузор. Сопло — канал, в котором
- 26. Данное соотношение устанавливает: 1. Воздействуя на поток изменением сечения канала, возможно добиться требуемого знака изменения скорости
- 27. Нетрудно убедиться, что и в случае сопла, и в случае диффузора звуковому потоку соответствует экстремум —
- 28. Схема сопла Ловаля dF ↑ ↓ ↓ dF= 0, М = 1
- 29. Сопло Лаваля является единственным геометрическим соплом, позволяющим получить сверхзвуковое течение, но не является единственным подобным устройством
- 30. По мере ускорения потока, при движении через сопло, статические параметры изменяются. Параметры торможения при этом ведут
- 31. Для измерения давления торможения р0 или полного давления, используют так называемую «трубку полного давления», срез входного
- 32. Неподвижный термометр, помещенный в поток, будет тормозить на своей поверхности молекулы вещества, но, вместе с тем,
- 33. Соотношение между статическими параметрами и параметрами торможения. Критическое отношение давлений. Используя основные уравнения течения потока и
- 34. Соотношения между давлениями и плотностями статическими и торможения находим на основании связи термических параметров в адиабатном
- 35. Она определяется только свойствами газа и температурой торможения. Полученные выражения имеют и другое применение. Для нахождения
- 36. - параметры газа перед соплом, где будем считать w ~ 0. Если последнее равенство не выполняется,
- 37. π = рср / р0 > πкр В этом случае в устье сопла (на срезе сопла)
- 38. Истечение из суживающегося сопла, дозвуковой режим: а —изменение параметров по длине сопла; в — процесс изменения
- 39. Истечение из суживающегося сопла, звуковой режим: а - изменение параметров по длине сопла; б — процесс
- 40. Истечение из сопла Лаваля: а — изменение параметров по длине сопла: б — процесс изменения состояния
- 41. 1) рассчитывается критическая скорость акр ; 2)Рассчитывается λ; 3) на основании полученных значений вычисляется скорость истечения
- 42. Эти потери оцениваются величиной ∆lТ —технической работой адиабатного процесса расширения от ркр до рср. В устье
- 43. Истечение газов имеет громадное практическое значение. Истечение газов происходит при работе горелок, форсунок, при выходе газов
- 44. ИНЖЕКТОР – это струйный насос для нагнетания газа или жидкости в резервуар. Основные формулы для расчета
- 45. Расчетная схема инжекционной горелки (сложного инжектора): 1- сопло для рабочего газа. 2 - входная камера; 3
- 46. Будем считать, что потерн энергии при движении инжектирующего и инжектируемого потоков от сечения II—II к сечению
- 47. Потери энергии в диффузоре найдем, используя понятие о его коэффициенте полезного действия, представляющего отношение восстановленного в
- 48. Выражения для разряжения в горле смесителя (р5 - р2). р5 - р2 = {1/[(1/ρр) / (ω
- 49. Расчетная схема инжектора без головки: 1 — сопло для рабочего газа; 2 — входная камера; 3
- 50. Расчетная схема инжектора без головки и диффузора
- 51. Эжектор Эжектор представляет устройство для повышения давления одной среды за счет энергии другой, передаваемой первой в
- 52. Схемы истечения газов из отверстий и спел: а ― из круглого отверстия в тонкой стенке с
- 53. Дросселирование Процесс дросселирования широко встречается в технике как в роли вредного и неизбежного явления, так и
- 54. При рассмотрении процесса дросселирования, в котором к газу (жидкости) не подводится и от него не отводится
- 55. Может возникнуть вопрос: если адиабатный поток совершает работу против сил трения или на преодоление местного сопротивления,
- 56. Дросселирование по своему назначениюсопровождаеться падением давления при протекании газа через местное сопротивление (дроссель). Поскольку процесс дросселирования
- 57. Величину (дТ/др)h называют коэффициентом адиабатного дросселирования или дифференциальным дроссель- эффектом; его обозначают: αh = (дТ/др)h В
- 59. Скачать презентацию