Содержание
- 2. Электростатика Электрические заряды Единица электрического заряда — кулон (Кл) — электрический заряд, проходящий через поперечное сечение
- 3. Закон сохранения заряда: «алгебраическая сумма электрических зарядов любой замкнутой системы остается неизменной». Электрический заряд дискретен. Элементарный
- 4. Сила F направлена по прямой, соединяющей взаимодействующие заряды, т. е. является центральной, и соответствует притяжению (F
- 5. В системе СИ коэффициент пропорциональности равен: С учетом этого закон Кулона запишется в окончательном виде: Величина
- 6. Электростатическое поле. Напряженность электростатического поля В пространстве, окружающем неподвижные электрические заряды, существует силовое поле. Это поле
- 7. Напряженность поля точечного заряда в вакууме: Направление вектора Е совпадает с направлением силы, действующей на положительный
- 8. Единица напряженности электростатического поля (Н/Кл): 1 Н/Кл — напряженность такого поля, которое на точечный заряд 1
- 9. Если поле создается точечным зарядом, то линии напряженности — радиальные прямые. Число линий напряженности, пронизывающих элементарную
- 10. Поток вектора напряженности через площадку dS: Здесь dS = dSn — вектор, модуль которого равен dS,
- 11. Принцип суперпозиции электростатических полей. Поле диполя Принцип суперпозиции полей позволяет определить модуль и направление вектора напряженности
- 12. Пример расчета напряженности электростатического поля с помощью метода наложения: расчет напряженности поля диполя. Электрический диполь —
- 13. Напряженность поля на продолжении оси диполя в точке А. Напряженность поля на перпендикуляре, восставленном к оси
- 14. Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме Поток вектора напряженности сквозь сферическую поверхность радиуса r, охватывающую
- 15. Общий случай произвольной поверхности, окружающей n зарядов. Каждый из интегралов, стоящих под знаком суммы, равен Qi
- 16. При r ≥ R весь поток вектора напряженности будет проходить через боковую поверхность цилиндра, площадь которой
- 17. 2.определение поля равномерно заряженной плоскости В этом случае гауссову поверхность S целесообразно выбрать в виде цилиндра
- 18. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля При его перемещении из точки 1 в точку 2 совершается работа:
- 19. Если траектория перемещения заряда замкнута, то работа по замкнутому пути L равна нулю, т.е.: Элементарная работа
- 20. Интеграл называется циркуляцией вектора напряженности. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля вдоль любого замкнутого контура равна нулю.
- 21. Потенциал электростатического поля Работу сил электростатического поля можно представить как разность потенциальных энергий, которыми обладает точечный
- 22. Отношение потенциальной энергии точечного заряда к его величине называется потенциалом: Потенциал ϕ в какой-либо точке электростатического
- 23. Работа сил поля при перемещении заряда Q0 из точки 1 в точку 2 и разность потенциалов
- 24. Единица потенциала — вольт (В): 1 В есть потенциал такой точки поля, в которой заряд в
- 25. Напряженность как градиент потенциала. Эквипотенциальные поверхности Напряженность является силовой характеристикой поля, а потенциал — энергетической характеристикой
- 26. - напряженность поля Е равна градиенту потенциала со знаком минус. Знак минус определяется тем, что вектор
- 27. Четыре примера вычисление разности потенциалов по напряженности поля Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости. σ — поверхностная
- 28. 2. Поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных плоскостей. σ − поверхностная плотность заряда, d − расстояние
- 29. 3. Поле равномерно заряженной сферической поверхности. Разность потенциалов между двумя точками, лежащими на расстояниях r1 и
- 30. Если принять r1=r и r2=∞, то потенциал поля вне сферической поверхности: Внутри сферической поверхности потенциал всюду
- 31. 4. Поле равномерно заряженного бесконечного цилиндра. Разность потенциалов между двумя точками, лежащими на расстояниях r1 м
- 32. Электрическое поле в диэлектриках и проводниках
- 33. Типы диэлектриков. Поляризация диэлектриков. В зависимости от вида молекул диэлектрики делятся на три группы. Первую группу
- 34. Вторую группу диэлектриков составляют вещества, молекулы которых имеют асимметричное строение (H2O, CO,...). Центры «тяжести» положительных и
- 35. Ионные кристаллы можно рассматривать, как совокупность двух подрешеток, который под действием внешнего поля сдвигаются, образуя дипольные
- 36. Поляризацией диэлектрика называется процесс ориентации диполей или появления под воздействием внешнего электрического поля ориентированных по полю
- 37. 2. Ориентационная, или дипольная, поляризация диэлектрика с полярными молекулами. Она заключается в ориентации имеющихся дипольных моментов
- 38. Поляризованность и напряженность поля в диэлектрике При помещении диэлектрика во внешнее электрическое поле он поляризуется, т.
- 39. Пластина из однородного диэлектрика помещена в однородное внешнее электрическое поле Е0. Под действием поля диэлектрик поляризуется,
- 40. - поле, созданное двумя бесконечными заряженными плоскостями. Определим поверхностную плотность связанных зарядов σ'. Полный дипольный момент
- 41. откуда напряженность результирующего поля внутри диэлектрика равна: Безразмерная величина называется диэлектрической проницаемостью среды. ε показывает, во
- 42. Электрическое смещение. Теореме Гаусса для электростатического поля в диэлектрике Вектор напряженности Е, переходя через границу диэлектриков,
- 43. Для произвольной замкнутой поверхности S поток вектора D сквозь эту поверхность определяется выражением: Dn — проекция
- 44. тогда поток вектора напряженности Е сквозь произвольную замкнутую поверхность равен: Для вакуума: - теорема Гаусса для
- 45. Условия на границе раздела двух диэлектрических сред Рассмотрим связь между векторами Е и D на границе
- 46. Значит: Заменив, согласно проекции вектора Е проекциями вектора D, деленными на ε0ε, получим: Тогда:
- 47. На границе раздела двух диэлектриков построим прямой цилиндр ничтожно малой высоты, одно основание которого находится в
- 48. Заменив проекции вектора D проекциями вектора Е, умноженными на ε0ε, получим: Выводы: При переходе через границу
- 49. Закон преломления линий напряженности Е и линий смещения D : Эта формула показывает, что, входя в
- 50. Проводники в электростатическом поле Если проводник поместить в электростатическое поле, то это поле будет действовать на
- 51. Заряд Q, находящийся внутри проводника в некотором объеме, ограниченном произвольной замкнутой поверхностью, равен: так как во
- 52. Если во внешнее электростатическое поле внести нейтральный проводник, то свободные заряды будут перемещаться: положительные — по
- 53. Индуцированные заряды распределяются на внешней поверхности проводника. Явление перераспределения поверхностных зарядов на проводнике во внешнем электростатическом
- 54. Электрическая емкость уединенного проводника. Конденсаторы. Рассмотрим уединенный проводник, т. е. проводник, который удален от других проводников,
- 55. Единица электроемкости — фарад (Ф): 1 Ф — емкость такого уединенного проводника, потенциал которого изменяется на
- 56. Конденсаторы Конденсаторы – это устройства, обладающие способностью при малых размерах и небольших относительно окружающих тел потенциалах
- 57. Под емкостью конденсатора понимается физическая величина, равная отношению заряда Q, накопленного в конденсаторе, к разности потенциалов
- 58. 2. Определим емкость цилиндрического конденсатора, состоящего из двух полых коаксиальных цилиндров с радиусами r1 и r2
- 59. 3. Определим емкость сферического конденсатора, состоящего из двух концентрических обкладок, разделенных сферическим слоем диэлектрика. Разность потенциалов
- 60. Соединения конденсаторов Параллельное соединение конденсаторов У параллельно соединенных конденсаторов разность потенциалов на обкладках конденсаторов одинакова и
- 61. Последовательное соединение конденсаторов. У последовательно соединенных конденсаторов заряды всех обкладок равны по модулю, а разность потенциалов
- 62. Сегнетоэлектрики и пьезоэлектрики Сегнетоэлектрики — диэлектрики, обладающие в определенном интервале температур спонтанной (самопроизвольной) поляризованностью. При отсутствии
- 63. 1. Смещение доменных границ под действием даже небольшого электрического поля определяет высокие значения диэлектрической проницаемости сегнетоэлектриков
- 64. 2. При доменной поляризации наблюдается явление гистерезиса. Это явление определяет большие потери энергии. Явление диэлектрического гистерезиса:
- 65. 3. Сегнетоэлектрические свойства сильно зависят от температуры. Для каждого сегнетоэлектрика имеется определенная температура, выше которой его
- 66. Пьезоэлектрики К пьезоэлектрическим материалам относятся кристаллические и поликристаллические вещества с ярко выраженным пьезоэффектом. Пьезоэффект заключается в
- 68. Скачать презентацию