Содержание
- 2. Магнитным полем называется одна из форм материи, которая проявля- ется в силовом воздействии на двигающиеся электрические
- 3. камень Геракла (V-III в. до Р.Х.)
- 4. Магнитное поле было открыто Эрстедом в 1820 г. Он наблюдал отклонение магнитной стрелки при пропускании тока
- 5. В 1820 г. Ампер открыл взаимодействие электрических токов. Им была доказана эквивалентность поля постоянного магнита и
- 6. Основные выводы 1) разделение магнита невозможно (магнитные заряды не найдены) 2) все магнитные взаимодействия сводятся к
- 7. §§ Закон Био-Савара-Лапласа 1820 г., J.B.Biot, F.Savart проводили измерение силы dF, с которой элемент тока IdL
- 8. Результаты были проанализированы и обобщены Лапласом (P.Laplace): 1) магнитное поле пропорционально силе тока; 2) убывает с
- 9. 09
- 10. Тогда или Закон Био–Савара–Лапласа в дифференциальной форме 10
- 11. [H] = 1 А/м (ампер на метр) [B] = 1 Тл (Тесла) 11
- 12. §§ Поле прямого тока 12 r0 – расстояние от тока до точки наблюдения A φ1,φ2 –
- 13. 13 dL – его длина Выделим на проводнике малый элемент:
- 14. 14 Из рисунка видно, что следовательно
- 15. 15 При φ1 = 0, φ2 = π получаем поле бесконечного прямого тока на расстоянии r0
- 16. §§ Магнитное поле кругового витка 16
- 17. §§ Магнитный момент 17 Рассмотрим поле на оси диполя
- 18. 18 Электрическое смещение на оси диполя на расстоянии r >> L от него Рассмотрим круговой виток
- 19. 19 Результирующее поле направлено вдоль оси x:
- 20. 20 Для плоского контура В произвольном случае
- 21. §§ Закон полного тока Рассмотрим беско-нечный прямой ток 21
- 22. 22 т.е. циркуляция равна величине тока Если контур L не охватывает ток, тогда
- 23. Если контур охватывает несколько токов: 23
- 24. §§ Магнитное поле соленоида 24 Выберем прямо- угольный контур и посчитаем циркуляцию вектора H
- 25. Если N – число витков, охватываемых контуром, то следовательно n – плотность намотки витков Вне соленоида
- 26. 26 Поле одного витка можно вычислить из закона Био–Савара–Лапласа Поле двух витков – по принципу суперпозиции
- 27. Оценим значение напряженности МП на границе соленоида В точке соединения вклады от обеих половин одинаковы и,
- 28. §§ Магнитное поле тороида Пусть r – радиус контура, который выбран внутри катушки 28
- 29. §§ Поле прямого тока Плотность тока в проводнике Если r – радиус контура, то для r
- 30. §§ Сила Лоренца 30 В электрическом поле на заряженную частицу действует сила Кулона При движении в
- 31. Эта сила вычисляется по правилу левой руки Сила Лоренца: Разделение силы на Э и М составляю-
- 32. §§ Сила Ампера 32 Пусть q – заряд частицы υ – ее скорость n – концентрация
- 33. 33 Заряд, проходящий через поперечное сечение проводника На него действует сила Лоренца
- 34. 34 Рассмотрим взаимодействие двух прямых бесконечных токов Сила взаимодействия, в расчете на единицу длины проводников
- 35. 35
- 36. §§ Контур с током в МП Найдем выражение для момента сил, действующих на рамку в однородном
- 37. Эти силы образуют пару сил, момент которой: следовательно: 37
- 38. Рассмотрим два случая, когда M = 0 В этом случае равновесие будет устойчивым Выведение рамки из
- 39. В этом случае равновесие будет неустойчивым 39 Явление вращения рамки с током в МП используется при
- 40. §§ Релятивистская природа магнитного поля 40 Рассмотрим неподвижный проводник с током. При пропускании тока он остается
- 41. 41 Сокращение длины: линейная плотность зарядов на проводнике:
- 42. 42
- 43. 43 Сила взаимодействия: Сравним полученное выражение с выражением для силы Лоренца:
- 45. Скачать презентацию