Основы термодинамики. Первое начало термодинамики. Работа газа при изменении объема. Теплоемкость идеального газа презентация
Содержание
- 2. Внутренняя энергия макросистемы U состоит из двух частей: 1) кинетической энергии хаотического движения молекул в системе
- 3. Разобьем макросистему на достаточно большие части. Поскольку межмолекулярные силы короткодействующие, то потенциальной энергией взаимодействия между частями
- 4. Внутренняя энергия U обладает еще одним свойством – она является функцией состояния. Это значит, что величина
- 5. Внутреннюю энергию макросистемы U можно изменить двумя способами 1) совершив над ней работу A′ 2) сообщив
- 6. При совершении работы A′ над макросистемой происходит перемещение внешних к ней тел. Например, при движении поршня
- 7. С другой стороны передача теплоты Q не связана с перемещением внешних тел. Передача теплоты происходит при
- 8. Теплота Q равна энергии, переданной системе внешними телами посредством таких микроскопических процессов. Из 3 - го
- 9. Из закона сохранения энергии следует, что изменение внутренней энергии системы ΔU при ее переходе из начального
- 10. Если ΔU > 0, то совершенная системой работа меньше полученного количества теплоты, то есть Q >
- 11. Пусть макросистема совершает процесс, в ходе которого она периодически возвращается в исходное состояние, тогда ее внутренняя
- 12. Теплота Q измеряется в тех же единицах, что энергия U и работа А , то есть
- 13. Пусть газ находится под поршнем цилиндрического сосуда. При своем расширении газ совершает работу A по перемещению
- 14. При конечном перемещении поршня объем газа меняется от V1 до V2, а работа газа A равна
- 15. Теплоемкость равна количеству теплоты, которое нужно передать телу, чтобы повысить его температуру на 1° К (11.3.1)
- 16. Молярная теплоемкость – количество теплоты, необходимое для нагревания 1 моля вещества на 1° К (11.3.3) где
- 17. Теплоемкость зависит от условий измерения. Различают молярную теплоемкость при постоянном объеме cV и постоянном давлении cP
- 18. Получим выражения для этих теплоемкостей, используя первый закон термодинамики (11.1.1) и формулу для работы газа d′A
- 19. Подставляя в выражения для теплоемкостей (11.3.4), (11.3.5) , получаем (11.3.6а) (11.3.6б)
- 20. Опыт показывает, что у газов, свойства которых близки к идеальному газу, теплоемкость сV практически не зависит
- 21. Найдем теплоемкость идеального газа. Для этого используем уравнение состояния идеального газа PV = νRT → PVm
- 23. Скачать презентацию