Слайд 2
![Сила Лоренца Магнитное поле действует только на движущийся заряд. Силой](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-1.jpg)
Сила Лоренца
Магнитное поле действует только на движущийся заряд.
Силой Лоренца называют силу
Fл, действующую в магнитном поле на электрический заряд q, движущийся в пространстве со скоростью υ.
Слайд 3
![Связь тока в проводнике с характеристиками носителей I = Q](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-2.jpg)
Связь тока в проводнике с характеристиками носителей
I = Q / t
Q
= q N
N = n V
V = v t S
I = q n v t S / t
I = q n v S
Слайд 4
![Сила Ампера](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-3.jpg)
Слайд 5
![Направление силы Лоренца определяется правилом левой руки](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-4.jpg)
Направление силы Лоренца определяется правилом левой руки
Слайд 6
![Сила Лоренца](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-5.jpg)
Слайд 7
![При движении заряженной частицы в магнитном поле сила Лоренца работы](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-6.jpg)
При движении заряженной частицы в магнитном поле сила Лоренца работы не
совершает.
Поэтому модуль вектора скорости при движении частицы не изменяется.
Слайд 8
![Движение заряженной частицы в магнитном поле перпендикулярно B](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-7.jpg)
Движение заряженной частицы в магнитном поле перпендикулярно B
Слайд 9
![Движение заряженной частицы в магнитном поле под углом к B](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-8.jpg)
Движение заряженной частицы в магнитном поле под углом к B
Такая частица
будет двигаться в однородном магнитном поле по спирали.
При этом радиус спирали R зависит от модуля перпендикулярной магнитному полю составляющей υ┴ а шаг спирали p – от модуля продольной составляющей υ||
Слайд 10
![Применение силы Лоренца](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-9.jpg)
Слайд 11
![Циклотрон.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-10.jpg)
Слайд 12
![Циклотрон Период обращения частицы в однородном магнитном поле равен Циклотронная](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-11.jpg)
Циклотрон
Период обращения частицы в однородном магнитном поле равен
Циклотронная частота не
зависит от скорости
Заряженная частица ускоряется электрическим полем, а удерживается на траектории магнитным полем.
Слайд 13
![Электронно-лучевая трубка.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-12.jpg)
Электронно-лучевая трубка.
Слайд 14
![Селектор скоростей. Частицы движутся в скрещенных однородных электрическом и магнитном](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-13.jpg)
Селектор скоростей.
Частицы движутся в скрещенных однородных электрическом и магнитном полях.
Если
электрическая сила скомпенсирована силой Лоренца, частица будет двигаться равномерно и прямолинейно .
При заданных значениях электрического и магнитного полей селектор выделит частицы, движущиеся со скоростью υ = E / B.
Слайд 15
![Масс – спектрометр. Можно измерять массы заряженных частиц – ионов](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-14.jpg)
Масс – спектрометр.
Можно измерять массы заряженных частиц – ионов или ядер
различных атомов.
Используются для разделения изотопов, то есть ядер атомов с одинаковым зарядом, но разными массами .
Слайд 16
![Магнитная «бутылка» или ловушка. Заряженные частицы не выходят за пределы](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-15.jpg)
Магнитная «бутылка» или ловушка.
Заряженные частицы не выходят за пределы «бутылки».
Используется для удержания плазмы в управляемом термоядерном синтезе.
Слайд 17
![Радиационные пояса Земли. Быстрые заряженные частицы от Солнца попадают в магнитные ловушки радиационных поясов.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-16.jpg)
Радиационные пояса Земли.
Быстрые заряженные частицы от Солнца попадают в магнитные
ловушки радиационных поясов.
Слайд 18
![Радиационные пояса Земли.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-17.jpg)
Радиационные пояса Земли.
Слайд 19
![Эффект Холла. Возникновение в проводнике или полупроводнике с током, находящемся](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/310859/slide-18.jpg)
Эффект Холла.
Возникновение в проводнике или полупроводнике с током, находящемся в
магнитном поле, поперечной разности потенциалов.
Причиной является отклонение электронов, движущихся в магнитном поле под действием силы Лоренца.