Слайд 2
![Законы Кирхгофа](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-1.jpg)
Слайд 3
![Законы Кирхгофа справедливы для линейных и нелинейных цепей при постоянных и переменных напряжениях и токах](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-2.jpg)
Законы Кирхгофа
справедливы для линейных и
нелинейных цепей при
постоянных и переменных
напряжениях и токах
Слайд 4
![Первый закон Кирхгофа](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-3.jpg)
Слайд 5
![Для любого узла цепи алгебраическая сумма токов равна нулю, причем](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-4.jpg)
Для любого узла цепи
алгебраическая сумма токов
равна нулю,
причем со знаком “ +
”
принимаются токи,
входящие в узел
Слайд 6
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-5.jpg)
Слайд 7
![Например: 0 i i i 3 2 1 = − − узел а:](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-6.jpg)
Например:
0
i
i
i
3
2
1
=
−
−
узел а:
Слайд 8
![Физически первый закон Кирхгофа – это закон непрерывности электрического тока](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-7.jpg)
Физически первый закон
Кирхгофа –
это закон непрерывности
электрического тока
Слайд 9
![Второй закон Кирхгофа](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-8.jpg)
Слайд 10
![Для любого контура цепи алгебраическая сумма напряжений на пассивных элементах](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-9.jpg)
Для любого контура цепи
алгебраическая сумма напряжений
на пассивных элементах и источниках
тока
равна алгебраической сумме
ЭДС
Слайд 11
![Со знаком “+” принимаются те слагаемые, положительные направления которых совпадают с направлением обхода контура](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-10.jpg)
Со знаком “+”
принимаются те слагаемые,
положительные направления
которых совпадают с
направлением обхода
контура
Слайд 12
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-11.jpg)
Слайд 13
![J Например: + u -](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-12.jpg)
Слайд 14
![Физически второй закон Кирхгофа характеризует равновесие напряжений в любом контуре цепи](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-13.jpg)
Физически второй закон
Кирхгофа характеризует
равновесие напряжений
в любом контуре цепи
Слайд 15
![Метод законов Кирхгофа](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-14.jpg)
Слайд 16
![Решение системы уравнений, составленных по законам Кирхгофа, позволяет определить все токи и напряжения в рассматриваемой цепи](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-15.jpg)
Решение системы уравнений,
составленных по законам
Кирхгофа, позволяет
определить все токи и
напряжения в
рассматриваемой
цепи
Слайд 17
![J U 3 к 1 к 2 к](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-16.jpg)
Слайд 18
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-17.jpg)
Слайд 19
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-18.jpg)
Слайд 20
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-19.jpg)
Слайд 21
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-20.jpg)
Слайд 22
![Теорема Телледжена](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-21.jpg)
Слайд 23
![Для любого момента времени сумма вырабатываемых мощностей источников равна сумме](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-22.jpg)
Для любого момента времени
сумма вырабатываемых
мощностей источников равна
сумме потребляемых мощностей
во всех пассивных
элементах
рассматриваемой цепи
Слайд 24
![или](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-23.jpg)
Слайд 25
![Эта теорема является законом сохранения энергии в электрической цепи и](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-24.jpg)
Эта теорема является законом
сохранения энергии в
электрической цепи и
применяется как баланс
мощностей
для проверки
правильности расчетов
Слайд 26
![Баланс мощностей](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-25.jpg)
Слайд 27
![Составим баланс мощностей для резистивной цепи с постоянными напряжениями и токами предыдущего примера](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-26.jpg)
Составим баланс мощностей
для резистивной цепи
с постоянными напряжениями
и токами
предыдущего
примера
Слайд 28
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-27.jpg)
Слайд 29
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-28.jpg)
Слайд 30
![Потенциальная диаграмма](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-29.jpg)
Слайд 31
![Потенциальная диаграмма - это графическое изображение второго закона Кирхгофа, которая](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-30.jpg)
Потенциальная диаграмма -
это графическое изображение
второго закона Кирхгофа,
которая применяется для
проверки правильности расчетов
в
линейных резистивных цепях
Слайд 32
![Потенциальная диаграмма строится для контура без источников тока, причем потенциалы](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-31.jpg)
Потенциальная диаграмма
строится для контура без
источников тока, причем
потенциалы точек начала
и
конца диаграммы должны
получиться одинаковыми
Слайд 33
![Схема контура](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-32.jpg)
Слайд 34
![Потенциалы точек контура:](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-33.jpg)
Потенциалы точек контура:
Слайд 35
![Потенциальная диаграмма 0](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-34.jpg)
Слайд 36
![Теорема компенсации](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-35.jpg)
Слайд 37
![Теорема компенсации справедлива для линейных и нелинейных цепей и может быть доказана при помощи законов Кирхгофа](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-36.jpg)
Теорема компенсации справедлива
для линейных и нелинейных
цепей и может быть доказана
при помощи
законов Кирхгофа
Слайд 38
![Любой элемент цепи можно заменить источником ЭДС или источником тока,](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-37.jpg)
Любой элемент цепи можно
заменить источником ЭДС
или источником тока, причем
ЭДС равна напряжению
элемента,
а ток источника равен току
этого элемента
Слайд 39
![+](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-38.jpg)
Слайд 40
![Теорему компенсации удобно использовать если задано напряжение u или ток i на участке цепи](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-39.jpg)
Теорему компенсации удобно
использовать если задано
напряжение u или ток i
на участке цепи
Слайд 41
![Свойства линейных цепей](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-40.jpg)
Слайд 42
![Свойства линейных цепей рассмотрим на примере резистивных цепей с постоянными](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-41.jpg)
Свойства линейных цепей
рассмотрим на примере
резистивных цепей с
постоянными напряжениями
и токами, причем эти
свойства
могут быть доказаны при помощи
законов Ома и Кирхгофа
Слайд 43
![1. Принцип наложения](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-42.jpg)
Слайд 44
![Ток (напряжение) в любой ветви можно рассматривать как алгебраическую сумму](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-43.jpg)
Ток (напряжение) в любой ветви
можно рассматривать как
алгебраическую сумму
составляющих от действия
каждого источника
в
отдельности
Слайд 45
![При этом со знаком “+” пишутся те составляющие, направления которых совпадает с направлением результирующих величин](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-44.jpg)
При этом со знаком “+”
пишутся те составляющие,
направления которых совпадает
с направлением результирующих
величин
Слайд 46
![Например:](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-45.jpg)
Слайд 47
![I1(E) I1(E)=E/(R1+R2) а) подсхема с ЭДС Е](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-46.jpg)
I1(E)
I1(E)=E/(R1+R2)
а) подсхема с ЭДС Е
Слайд 48
![I1(J) I1(J)=JR2/(R1+R2) б) подсхема с источником тока J](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-47.jpg)
I1(J)
I1(J)=JR2/(R1+R2)
б) подсхема с источником тока J
Слайд 49
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-48.jpg)
Слайд 50
![2. Принцип взаимности](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-49.jpg)
Слайд 51
![Перестановка единственного источника ЭДС из ветви m в ветвь n](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-50.jpg)
Перестановка единственного
источника ЭДС из ветви m
в ветвь n создает в
ветви m ток,
равный току в ветви n
до перестановки источника
Слайд 52
![Например:](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-51.jpg)
Слайд 53
![3. Свойство линейности где y и x-напряжения или токи, а, b - постоянные коэффициенты](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-52.jpg)
3. Свойство линейности
где y и x-напряжения или токи,
а, b - постоянные
коэффициенты
Слайд 54
![При изменении в цепи одного параметра (ЭДС, ток источника тока,](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-53.jpg)
При изменении в цепи одного
параметра (ЭДС, ток источника
тока, сопротивление резистивного
элемента) между
двумя токами (напряжениями)
существует линейная
зависимость
Слайд 55
![Например:](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-54.jpg)
Слайд 56
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-55.jpg)
Слайд 57
![4. Принцип эквивалентного генератора IК = EГ /(RК +RГ )=](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-56.jpg)
4. Принцип
эквивалентного генератора
IК = EГ /(RК +RГ )=
= JГ /( 1+
RК / RГ )
где EГ = UК(ХХ) , JГ = IК(КЗ) =ЕГ / RГ,
RГ = RЭКВ
Слайд 58
![Ток IK в любой к-ветви можно определить от действия ЭДС](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-57.jpg)
Ток IK в любой к-ветви можно
определить от действия
ЭДС ЕГ или источника
тока
JГ эквивалентного генератора
Слайд 59
![У этого генератора ЭДС EГ равна напряжению холостого хода UK(XX)](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-58.jpg)
У этого генератора ЭДС EГ равна
напряжению холостого хода UK(XX) ,
когда IK=0,
а ток источника
тока JГ равен току короткого
замыкания IK(KЗ), когда UK = 0
Слайд 60
![При этом сопротивление RГ генератора равно эквивалентному сопротивлению RЭКВ цепи относительно зажимов сопротивления RК](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-59.jpg)
При этом сопротивление RГ
генератора равно
эквивалентному сопротивлению RЭКВ
цепи относительно зажимов
сопротивления RК
Слайд 61
![Таким образом: А “А” - активный двухполюсник, содержащий источники ЭДС и тока](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-60.jpg)
Таким образом:
А
“А” - активный двухполюсник,
содержащий источники ЭДС и тока
Слайд 62
![Графическое определение IK и UK U I EГ JГ UК = RКIК IK UK 0](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-61.jpg)
Графическое определение IK и UK
U
I
EГ
JГ
UК =
Слайд 63
![Например: U1](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-62.jpg)
Слайд 64
![Расчетная схема для ЕГ=U1(XX) ЕГ](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-63.jpg)
Расчетная схема для ЕГ=U1(XX)
ЕГ
Слайд 65
![Расчетная схема для RГ=RЭКВ RГ](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/107084/slide-64.jpg)
Расчетная схема для RГ=RЭКВ
RГ