Слайд 2
![Энергетические зоны в кристалле Взаимодействие между атомами в кристалле приводит](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-1.jpg)
Энергетические зоны в кристалле
Взаимодействие между атомами в кристалле приводит к тому,
что энергетические уровни атомов смещаются, расщепляются и образуют зоны.
Энергетическая зона – совокупность N близкорасположенных уровней разрешенных значений энергии, полученных при расщеплении в кристалле уровня изолированного атома.
Слайд 3
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-2.jpg)
Слайд 4
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-3.jpg)
Слайд 5
![Каждая разрешенная зона «вмещает» в себя столько близлежащих дискретных уровней,](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-4.jpg)
Каждая разрешенная зона «вмещает» в себя столько близлежащих дискретных уровней, сколько
атомов содержит кристалл
Расстояние между соседними энергетическими уровнями в зоне составляет приблизительно 10-22эВ.
Слайд 6
![Разрешенные энергетические зоны разделены зонами запрещенных значений энергии - запрещенными](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-5.jpg)
Разрешенные энергетические зоны разделены зонами запрещенных значений энергии - запрещенными энергетическими
зонами.
Разрешенная зона, возникшая из уровней внутренних валентных электронов свободных атомов, называется валентной зоной
Слайд 7
![Энергетическая зона , образованная из энергетических уровней внешних , «коллективизированных»](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-6.jpg)
Энергетическая зона , образованная из энергетических уровней внешних , «коллективизированных» электронов,
- зона проводимости
Зона проводимости в кристаллах либо заполнена частично, либо свободна
Слайд 8
![Зонная теория объясняет различие электрических свойств металлов, диэлектриков и полупроводников](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-7.jpg)
Зонная теория объясняет различие электрических свойств металлов, диэлектриков и полупроводников на
основе:
Неодинакового заполнения электронами разрешенных зон
Различной шириной запрещенных зон
Слайд 9
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-8.jpg)
Слайд 10
![Полупроводники Полупроводниками являются твердые тела, которые при T=0 характеризуются полностью](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-9.jpg)
Полупроводники
Полупроводниками являются твердые тела, которые при T=0 характеризуются полностью занятой электронами
валентной зоной, отделенной от зоны проводимости сравнительно узкой (ΔE порядка 1-2 эВ) запрещенной зоной
Электропроводность полупроводников меньше электропроводности металлов и больше электропроводности диэлектриков.
Слайд 11
![Полупроводники: элементы IV, V и VI групп Периодической системы элементов](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-10.jpg)
Полупроводники:
элементы IV, V и VI групп Периодической системы элементов Менделеева (
Si, Ge, As, Se, Те)
химические соединения этих элементов (оксиды, сульфиды, селениды, сплавы элементов различных групп)
Слайд 12
![Качественное отличие полупроводников от металлов проявляется прежде всего в зависимости](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-11.jpg)
Качественное отличие полупроводников от металлов проявляется прежде всего в зависимости удельного
сопротивления от температуры.
С понижением температуры сопротивление металлов падает
У полупроводников с понижением температуры сопротивление возрастает
Слайд 13
![Электропроводность собственных полупроводников увеличивается с ростом температуры по закону](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-12.jpg)
Электропроводность собственных полупроводников увеличивается с ростом температуры по закону
Слайд 14
![Различают собственные и примесные полупроводники. Собственными полупроводниками являются химически чистые](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-13.jpg)
Различают собственные и примесные полупроводники.
Собственными полупроводниками являются химически чистые полупроводники,
а их проводимость называется собственной проводимостью.
К собственным полупроводникам относятся химически чистые Ge, Se, а также многие химические соединения: InSb, GaAs, CdS и др.
Слайд 15
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-14.jpg)
Слайд 16
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-15.jpg)
Слайд 17
![При нагревании или облучении полупроводника электронам верхних уровней валентной зоны](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-16.jpg)
При нагревании или облучении полупроводника электронам верхних уровней валентной зоны сообщается
дополнительная энергия – энергия активации ∆Е, и они могут переходить на нижние уровни зоны проводимости.
При этом в валентной зоне освобождаются энергетические уровни – образуются дырки. При наложении внешнего электрического поля электроны зоны проводимости переводятся на более высокие, а дырки валентной зоны на более низкие энергетические уровни. Электропроводность полупроводника становится отличной от нуля.
Слайд 18
![Движение электронов проводимости и дырок в отсутствие электрического поля является](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-17.jpg)
Движение электронов проводимости и дырок в отсутствие электрического поля является хаотическим
Под
действием электрического поля электроны начнут двигаться против поля, дырки — по полю
Наряду с процессом генерации электронов и дырок идет процесс рекомбинации
для каждой температуры устанавливается определенная равновесная концентрация электронов и дырок
Слайд 19
![Примесная проводимость Проводимость полупроводников, обусловленная примесями, называется примесной проводимостью, а](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-18.jpg)
Примесная проводимость
Проводимость полупроводников, обусловленная примесями, называется примесной проводимостью, а полупроводники —
примесными полупроводниками.
Примесная проводимость обусловлена примесями (атомы посторонних элементов), а также дефектами .
Слайд 20
![при введении в кремний примерно 0,001 ат.% бора его проводимость увеличивается примерно в 106 раз.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-19.jpg)
при введении в кремний примерно 0,001 ат.% бора его проводимость увеличивается
примерно в 106 раз.
Слайд 21
![Электронная примесная проводимость](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-20.jpg)
Электронная примесная проводимость
Слайд 22
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-21.jpg)
Слайд 23
![Введение примеси искажает поле решетки, что приводит к возникновению в](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-22.jpg)
Введение примеси искажает поле решетки, что приводит к возникновению в запрещенной
зоне энергетического уровня D валентных электронов примеси, называемого примесным уровнем.
этот уровень располагается вблизи дна зоны проводимости
Слайд 24
![в полупроводниках с примесью, валентность которой на единицу больше валентности](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-23.jpg)
в полупроводниках с примесью, валентность которой на единицу больше валентности основных
атомов, носителями тока являются электроны;
возникает электронная примесная проводимость (проводимость n-типа).
Полупроводники с такой проводимостью называются электронными (или полупроводниками n-типа).
Слайд 25
![Примеси, являющиеся источником электронов, называются донорами, а энергетические уровни этих примесей — донорными уровнями.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-24.jpg)
Примеси, являющиеся источником электронов, называются донорами,
а энергетические уровни этих примесей
— донорными уровнями.
Слайд 26
![Дырочная примесная проводимость](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-25.jpg)
Дырочная примесная проводимость
Слайд 27
![Ввведение трехвалентной примеси в решетку кремния приводит к возникновению в](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-26.jpg)
Ввведение трехвалентной примеси в решетку кремния приводит к возникновению в запрещенной
зоне примесного энергетического уровня А, не занятого электронами
этот уровень располагается выше верхнего края валентной зоны
Слайд 28
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-27.jpg)
Слайд 29
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-28.jpg)
Слайд 30
![В полупроводниках с примесью, валентность которой на единицу меньше валентности](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-29.jpg)
В полупроводниках с примесью, валентность которой на единицу меньше валентности основных
атомов, носителями тока являются дырки
возникает дырочная проводимость (проводимость р-типа).
Полупроводники с такой проводимостью называются дырочными (или полупроводниками р-типа).
Слайд 31
![Примеси, захватывающие электроны из валентной зоны полупроводника, называются акцепторами, а](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-30.jpg)
Примеси, захватывающие электроны из валентной зоны полупроводника, называются акцепторами,
а энергетические
уровни этих примесей — акцепторными уровнями.
Слайд 32
![В отличие от собственной проводимости, осуществляющейся одновременно электронами и дырками](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-31.jpg)
В отличие от собственной проводимости, осуществляющейся одновременно электронами и дырками
примесная
проводимость полупроводников обусловлена в основном носителями одного знака
Слайд 33
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-32.jpg)
Слайд 34
![p-n-переход Граница соприкосновения двух полупроводников, один из которых имеет электронную,](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-33.jpg)
p-n-переход
Граница соприкосновения двух полупроводников, один из которых имеет электронную, а
другой — дырочную проводимость, называется электронно-дырочным переходом
Слайд 35
![Электроны из n-полупроводника, где их концентрация выше, будут диффундировать в](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-34.jpg)
Электроны из n-полупроводника, где их концентрация выше, будут диффундировать в р-полупроводник,
где их концентрация ниже, дырки же - наоборот.
Слайд 36
![В n-полупроводнике из-за ухода электронов вблизи границы остается нескомпенсированный положительный](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-35.jpg)
В n-полупроводнике из-за ухода электронов вблизи границы остается нескомпенсированный положительный объемный
заряд неподвижных ионизованных донорных атомов
В р-полупроводнике из-за ухода дырок вблизи границы образуется отрицательный объемный заряд неподвижных ионизованных акцепторов
Слайд 37
![Эти объемные заряды образуют у границы двойной электрический слой](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-36.jpg)
Эти объемные заряды образуют у границы двойной электрический слой
Слайд 38
![Если приложенное к p-n-переходу внешнее электрическое поле совпадает с направлением](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-37.jpg)
Если приложенное к p-n-переходу внешнее электрическое поле совпадает с направлением поля
контактного слоя,
то запирающий слой расширится и его сопротивление возрастет.
Слайд 39
![Направление внешнего поля, расширяющего запирающий слой, называется запирающим В этом](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-38.jpg)
Направление внешнего поля, расширяющего запирающий слой, называется запирающим
В этом направлении
электрический ток через p-n-переход практически не проходит
Слайд 40
![Если приложенное к p-n-переходу внешнее электрическое поле направлено противоположно полю](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-39.jpg)
Если приложенное к p-n-переходу внешнее электрическое поле направлено противоположно полю контактного
слоя , то оно вызывает движение электронов в n-полупроводнике и дырок в p-полупроводнике к границе p-n-перехода навстречу друг другу
В этой области они рекомбинируют, толщина контактного слоя и его сопротивление уменьшаются.
Слайд 41
![В этом направлении электрический ток проходит сквозь p-n-переход в направлении от p-полупроводника к n-полупроводнику;](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-40.jpg)
В этом направлении электрический ток проходит сквозь p-n-переход в направлении от
p-полупроводника к n-полупроводнику;
Слайд 42
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-41.jpg)
Слайд 43
![Лазер](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-42.jpg)
Слайд 44
![Спонтанное излучение - излучение, испускаемое при самопроизвольном переходе атома из](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-43.jpg)
Спонтанное излучение - излучение, испускаемое при самопроизвольном переходе атома из одного
состояния в другое.
Спонтанное излучение различных атомов происходит некогерентно, так как каждый атом начинает и заканчивает излучать независимо от других.
Слайд 45
![Индуцированное излучение](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-44.jpg)
Слайд 46
![Индуцированное (вынужденное) излучение - излучение возбужденных атомов под действием падающего](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-45.jpg)
Индуцированное (вынужденное) излучение - излучение возбужденных атомов под действием падающего на
них света.
При индуцированном излучении, частота, фаза, поляризация и направление распространения оказываются такими же, как и у волны, падающей на атом.
Слайд 47
![Принцип действия лазера. В 1940 г. советский физик В. А.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-46.jpg)
Принцип действия лазера.
В 1940 г. советский физик В. А. Фабрикант указал
на возможность использования явления вынужденного излучения для усиления электромагнитных волн.
Российские ученые Н. Г. Басов и А. М. Прохоров и американский физик Ч. Таунс, создавшие в 1954 г. квантовый генератор излучения, работающий в сантиметровом диапазоне, были удостоены в 1964 г. Нобелевской премии по физике.
Первый лазер, работающий на кристалле рубина в видимом диапазоне, был создан в 1960 г. американским физиком Т. Мейманом.
Слово "лазер" образовано начальными буквами английских слов light amplification by stimulated emission of radiation ("усиление света с помощью вынужденного излучения").
Слайд 48
![Лазер - источник излучения, усиливаемого в результате индуцированного излучения. Усиление](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-47.jpg)
Лазер - источник излучения, усиливаемого в результате индуцированного излучения.
Усиление излучения, падающего
на среду, возникает тогда, когда интенсивность индуцированного излучения превысит интенсивность поглощенного излучения.
Это произойдет в случае инверсной населенности, если в возбужденном состоянии находится больше частиц, чем в основном n2 > n1.
Слайд 49
![Инверсная населенность энергетических уровней - неравновесное состояние среды, при котором](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-48.jpg)
Инверсная населенность энергетических уровней - неравновесное состояние среды, при котором концентрация
атомов в возбужденном состоянии больше, чем концентрация атомов в основном состоянии.
Спонтанные переходы являются фактором, препятствующим накоплению атомов в возбужденном состоянии. Этим можно пренебречь, если возбужденное состояние метастабильно.
Метастабильное состояние - возбужденное состояние электрона в атоме, в котором он может находиться достаточно долго (например, 10-3 с) по сравнению с обычным возбужденным состоянием (10-8 с).
Слайд 50
![Принцип действия рубинового лазера Рубин представляет собой кристалл оксида алюминия](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-49.jpg)
Принцип действия рубинового лазера
Рубин представляет собой кристалл оксида алюминия Аl203,
в котором часть атомов алюминия замещена ионами хрома Cr3+.
С помощью мощного импульса лампы-вспышки ("оптической накачки") ионы хрома переводятся из основного состояния Е1 в возбужденное Е2.
Слайд 51
![Через 10-8 с ионы, передавая часть энергии кристаллической решетке, переходят](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-50.jpg)
Через 10-8 с ионы, передавая часть энергии кристаллической решетке, переходят на
метастабильный энергетический уровень Е2< Е3, на котором они начинают накапливаться.
Малая вероятность спонтанного перехода с этого уровня в основное состояние приводит к инверсной населенности: n2> n1.
Случайный фотон с энергией
hν = Е2-Е1
может вызвать лавину индуцированных когерентных фотонов.
Слайд 52
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-51.jpg)
Слайд 53
![Основные элементы лазера оптический резонатор, состоящий из полностью отражающего зеркала](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-52.jpg)
Основные элементы лазера
оптический резонатор, состоящий из полностью отражающего зеркала (1) и
частично пропускающего (около 50%) выходного зеркала (2)
активная среда (3)
устройство накачки (4)
Слайд 54
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-53.jpg)
Слайд 55
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-54.jpg)
Слайд 56
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-55.jpg)
Слайд 57
![Индуцированное излучение, распространяющееся вдоль оси цилиндрического кристалла рубина, многократно отражается](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/376445/slide-56.jpg)
Индуцированное излучение, распространяющееся вдоль оси цилиндрического кристалла рубина, многократно отражается от
его торцов и быстро усиливается.
Один из торцов рубинового стержня делают зеркальным, а другой - частично прозрачным. Через него выходит мощный импульс когерентного монохроматического излучения красного цвета с длиной волны 694,3 нм.