Содержание
- 2. Квантовая статистика. Бозоны и фермионы. Принцип Паули Статистическое распределение Ферми-Дирака. Энергия Ферми Статистика Бозе-Эйнштейна Вырожденный и
- 3. Квантовая статистика Квантовая статистика изучает состояние систем, состоящих из большого числа квантовых частиц Любое состояние частицы
- 4. Частицы подчиняются разным статистическим закономерностям в зависимости от того, имеют частицы целый или полуцелый спин Существование
- 5. У этого уравнения два решения: Волновая функция частиц с целым спином симметрична относительно перестановки частиц статистика
- 6. Принцип Паули Фермионы Принцип Паули справедлив только для частиц с полуцелым спином (фермионов) Если две частицы
- 7. Бозоны, напротив, «коллективисты»: вероятность того, что при добавлении в систему нового бозона он займёт состояние с
- 8. Статистическое распределение Ферми-Дирака Статистике Ферми-Дирака подчиняются частицы с полуцелым спином: электроны, протоны, нейтроны и др. -средняя
- 9. Химический потенциал μ – это увеличение энергии системы при добавлении в неё одной частицы Для фермионов
- 10. Статистика Ферми-Дирака Если E Вычислим функцию f(E) при T→0 Если E>μ, то:
- 11. Статистика Ферми-Дирака Если E Если E>μ, то Все состояния ниже уровня Ферми заняты; выше - свободны
- 12. Смысл химического потенциала для фермионов: μ - это максимальная энергия, которую может иметь частица при абсолютном
- 13. Запрет Паули заставляет частицы «взбираться» вверх по энергетическим уровням При абсолютном нуле энергия системы минимальна; сначала
- 14. Температура Ферми TF Определение: Из-за запрета Паули температура Ферми при больших концентрациях частиц может быть очень
- 15. Плотность квантовых состояний g(E) – число состояний, приходящихся на единичный интервал энергий: Плотность квантовых состояний g(E)
- 16. Статистика Ферми-Дирака Число электронов dN, находящихся в состояниях с энергией от E до E+dE: Короче, при
- 17. Статистика Ферми-Дирака Число электронов dN, находящихся в состояниях с энергией E до E+dE, в расчёте на
- 18. Статистика Ферми-Дирака При температурах T>0 распределение «расплывается» в интервале энергий порядка kT вблизи уровня Ферми Электроны,
- 19. Статистика Ферми-Дирака При температурах T>0 требуется ввести новое определение уровня Ферми и энергии Ферми: вероятность заполнения
- 20. Статистика Бозе-Эйнштейна Фонон – это квант колебаний кристаллической решётки Энергия упругих волн, распространяющихся в кристалле, квантуется
- 21. Статистика Бозе-Эйнштейна Для частиц с целым спином: Химический потенциал для бозонов μ≤0 Конкретно для фотонов и
- 22. Статистика Бозе-Эйнштейна Спин - целый Статистика Ферми-Дирака Спин - полуцелый
- 23. Вырожденный и невырожденный газ Газ называется вырожденным, если его свойства отличаются от свойств классического газа, то
- 24. Вырожденный и невырожденный газ При T при T>TB газ невырожденный (классический) Обе квантовые статистики при определённых
- 25. Вырожденный и невырожденный газ Примеры: В полупроводниках концентрация электронов n=1018 м-3 T>TB → электронный газ в
- 26. Фотонный газ Фотоный газ – Бозе-газ, так как спин фотона – целый: sγ=1 Химический потенциал μγ=0
- 27. Фононный газ Фонон – квазичастица; квант колебаний кристаллической решётки Упругие волны имеют квантовые свойства; энергия фонона
- 28. Фононный газ. Температура Дебая Если υ – скорость распространения упругих волн в кристалле, то максимальная частота
- 29. Теплоёмкость кристаллической решётки Основной вклад в теплоёмкость твёрдого тела вносит энергия тепловых колебаний частиц, находящихся в
- 30. Число колебательных степени свободы i=3 Теплоёмкость кристаллической решётки По теореме о равнораспределении энергии по степеням свободы
- 31. Молярная теплоёмкость: Молярная теплоёмкость всех химически простых тел одинакова, не зависит от температуры и равна: Это
- 32. Классическая статистика работает только при больших температурах Эксперимент: Теплоёмкость кристаллической решётки 1) Классическая теория
- 33. Кристалл рассматривается как система независимых квантовых осцилляторов Средняя энергия, приходящаяся на одну степень свободы квантового осциллятора
- 34. 2) Квантовая теория Эйнштейна Теплоёмкость кристаллической решётки молярная нулевая энергия (const) Молярная теплоёмкость по определению:
- 35. 2) Квантовая теория Эйнштейна Теплоёмкость кристаллической решётки Молярная теплоёмкость:
- 36. 2) Квантовая теория Эйнштейна Теплоёмкость кристаллической решётки
- 37. 2) Квантовая теория Эйнштейна Теплоёмкость кристаллической решётки
- 38. 2) Квантовая теория Эйнштейна Теплоёмкость кристаллической решётки TE – характеристическая температура Эйнштейна Определение:
- 39. 2) Квантовая теория Эйнштейна Теплоёмкость кристаллической решётки При высоких температурах теория Эйнштейна даёт то же, что
- 40. 2) Квантовая теория Эйнштейна Теплоёмкость кристаллической решётки При низких температурах теория Эйнштейна даёт то же, что
- 41. 3) Квантовая теория Дебая Теплоёмкость кристаллической решётки Дебай учёл взаимодействие квантовых осцилляторов и получил хорошее согласие
- 42. Квантовая теория электропроводимости металлов, основывающаяся на статистике Ферми-Дирака, даёт удельную электропроводимость металлов: Электропроводимость металлов (выводы квантовой
- 43. Электропроводимость металлов (выводы квантовой теории) По классической теории электропроводимости:
- 44. Электропроводимость металлов (выводы квантовой теории) Эффективная масса m* может очень сильно отличаться от реальной массы электрона
- 45. Электропроводимость металлов (выводы квантовой теории) Движению электрона в металле сопоставляется волновой процесс (волны де Бройля) Идеальная
- 46. Электропроводимость металлов (выводы квантовой теории) В квантовой теории средняя скорость теплового движения электронов Ферми не зависит
- 47. Электропроводимость металлов (выводы квантовой теории) Удельное сопротивление: температурный коффициент сопротивления удельное сопротивление при 0о С
- 48. Электропроводимость металлов (выводы квантовой теории) При уменьшении температуры сопротивление металлов уменьшается, так как уменьшается рассеяние электронных
- 49. Сверхпроводимость При уменьшении температуры сопротивление некоторых кристаллов (не обязательно металлов) скачком обращается в нуль – не
- 50. Сверхпроводимость Сверхпроводимость была открыта в 1911 г. Камерлинг-Оннесом в экспериментах с ртутью При сверхнизких температурах ртуть
- 51. Сверхпроводимость Теорию сверхпроводимости создали в 1957 г. Бардин, Купер и Шриффер; она получила название БКШ (нобелевская
- 52. Сверхпроводимость В результате между двумя электронами возникает эффективный положительный заряд сдвинутых ионов решётки, и к этому
- 53. Сверхпроводимость В одном и том же квантовом состоянии может находиться любое число частиц Бозоны проявляют «стремление»
- 54. Сверхпроводимость Электроны сверхпроводника, объединённые в куперовские пары, образуют единое целое квантовое состояние Они ведут себя как
- 55. Сверхпроводимость Благодаря такому «единению» электроны проводимости без потерь энергии, а следовательно, и без сопротивления, могут протекать
- 56. Куперовские пары образуют основное (наиболее выгодное с энергетической точки зрения) состояние сверхпроводника В теории сверхпроводимости интервал
- 57. Теория БКШ объясняет, почему хорошие проводники, такие, как медь и золото, не являются сверхпроводниками Электроны проводимости
- 58. Вокруг проводника с током существует магнитное поле Это значит, что достаточно сильный ток также разрушает сверхпроводящее
- 59. Сверхпроводимость. Эффект Мейснера Открыт в 1933 г. Не очень сильное магнитное поле (меньше Вкр.) выталкивается из
- 60. Сверхпроводимость. Эффект Мейснера Эффект Мейснера связан с тем, что при В Опыт показывает, что в случае
- 61. Сверхпроводимость. Эффект Мейснера Эффект Мейснера объясняет «левитацию» магнита над сверхпроводником, охлаждаемым жидким азотом: магнитное поле выталкивается
- 62. Сверхпроводимость Есть ещё один эффект: квантование магнитного потока Если придать сверхпроводнику форму кольца, то в нем
- 63. Высокотемпературная сверхпроводимость В 1986 г. был открыт сплав, сверхпроводящие свойства которого сохраняются и при 30 K
- 64. Высокотемпературная сверхпроводимость В основе теоретической модели высокотемпературной сверхпроводимости (ВТСП), разработанной академиком В.Л. Гинзбургом, лежит так называемый
- 65. Высокотемпературная сверхпроводимость Такой механизм предсказывает высокие значения критической температуры. Открытие сверхпроводника с комнатной критической температурой означало
- 66. Высокотемпературная сверхпроводимость Реальное использование сверхпроводников началось в 50-х − начале 60-х годов XX века В настоящее
- 67. Высокотемпературная сверхпроводимость Еще одно применение сверхпроводников − создание подшипников и опор без трения Если над металлическим
- 68. Высокотемпературная сверхпроводимость Применений сверхпроводимости может привести к созданию сверхбыстрых электронно-вычислительных машин Речь идет о так называемых
- 69. Сверхпроводимость и сверхтекучесть Сверхпроводящее состояние является макроскопическим квантовым состоянием Открытая в 1938 г. сверхтекучесть жидкого гелия
- 71. Скачать презентацию