Слайд 2
![Основные понятия МЖГ Изучает условия равновесия и закономерности движения текучих](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-1.jpg)
Основные понятия МЖГ
Изучает условия равновесия и закономерности движения текучих сред –
жидкостей и газов.
Допущения:
Текучие среды представляем как сплошную (дискретным, молекулярным строением пренебрегаем). Следствием полагаем рассмотрение свойств в элементарном объеме dV как в макроскопическом объеме.
Слайд 3
![Основные понятия МЖГ Плотность жидкости (газа) Если плотность постоянна, среда](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-2.jpg)
Основные понятия МЖГ
Плотность жидкости (газа)
Если плотность постоянна, среда называется несжимаемой.
Если
плотность переменна, то и среда сжимаема.
Идеальная среда лишена свойства вязкости (внутреннего трения). Реальная среда обладает свойствами вязкости (внутреннего трения).
Слайд 4
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-3.jpg)
Слайд 5
![Кинематика газов и жидкостей - вектор скорости; Способ Лагранжа –](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-4.jpg)
Кинематика газов и жидкостей
- вектор скорости;
Способ Лагранжа – указывается поведение
с течением времени каждой частицы, составляющей поток.
Способ Эйлера – устанавливается, что происходит в каждой точке потока в каждый момент времени.
Стационарный поток (установившееся движение)
Слайд 6
![Линия тока и трубка тока](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-5.jpg)
Слайд 7
![Линия тока и трубка тока В условиях стационарного движения: форма](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-6.jpg)
Линия тока и трубка тока
В условиях стационарного движения:
форма остается неизменной;
поверхность непроницаема;
скорость
по сечению контура неизменна.
Слайд 8
![Важнейшая кинематическая характеристика – вектор скорости. Это и перемещения материальной](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-7.jpg)
Важнейшая кинематическая характеристика – вектор скорости. Это и перемещения материальной точки
и
объем, проходящий через единицу поверхности в единицу времени
Слайд 9
![Вектор плотности потока массы Представляет массу среды, проходящей через единицу](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-8.jpg)
Вектор плотности потока массы
Представляет массу среды, проходящей через единицу поверхности ,
расположенную по нормали по отношению к данному вектору.
Слайд 10
![Уравнение неразрывности потока Частный случай сохранения массы. Рассмотрим произвольный поток](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-9.jpg)
Уравнение неразрывности потока
Частный случай сохранения массы. Рассмотрим произвольный поток сжимаемой среды
с произвольным распределением плотности и скорости по времени и координатам.
Слайд 11
![Уравнение неразрывности потока Найдем разность между массой вещества, поступающей в](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-10.jpg)
Уравнение неразрывности потока
Найдем разность между массой вещества, поступающей в элементарный кубик
за время dτ, и массой, покинувшей его за это же время.
Слайд 12
![Уравнение неразрывности потока Для всех осей элементарного кубика:](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-11.jpg)
Уравнение неразрывности потока
Для всех осей элементарного кубика:
Слайд 13
![Уравнение неразрывности потока В итоге получаем:](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-12.jpg)
Уравнение неразрывности потока
В итоге получаем:
Слайд 14
![Уравнение неразрывности потока После упрощения и интегрирования для режима стационарного течения (плоская задача):](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-13.jpg)
Уравнение неразрывности потока
После упрощения и интегрирования для режима стационарного течения (плоская
задача):
Слайд 15
![Уравнение изменения давления в движущемся потоке (уравнение Бернулли) произвольно выбираем](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-14.jpg)
Уравнение изменения давления в движущемся потоке (уравнение Бернулли)
произвольно выбираем точку отсчета;
произвольно
выбираем сечения;
определяем изменение энергии потока в произвольно выбранных сечениях.
Слайд 16
![Уравнение изменения давления в движущемся потоке (уравнение Бернулли) В результате](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-15.jpg)
Уравнение изменения давления в движущемся потоке (уравнение Бернулли)
В результате для идеальной
среды получаем:
В результате для реальной среды получаем:
Слайд 17
![Динамика реальной среды. Режимы движения реальной среды Движение реальной среды](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-16.jpg)
Динамика реальной среды. Режимы движения реальной среды
Движение реальной среды (жидкости и
газа) характеризуется наличием сил трения, а сама среда – вязкостью.
Выделяют ламинарный, переходный и турбулентный режимы движения среды.
Слайд 18
![Динамика реальной среды. Режимы движения реальной среды Ламинарный режим движения среды](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-17.jpg)
Динамика реальной среды. Режимы движения реальной среды
Ламинарный режим движения среды
Слайд 19
![Динамика реальной среды. Режимы движения реальной среды Переходный режим движения среды](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-18.jpg)
Динамика реальной среды. Режимы движения реальной среды
Переходный режим движения среды
Слайд 20
![Динамика реальной среды. Режимы движения реальной среды Турбулентный режим движения среды](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-19.jpg)
Динамика реальной среды. Режимы движения реальной среды
Турбулентный режим движения среды
Слайд 21
![Динамика реальной среды. Режимы движения реальной среды Скорость при турбулентном режиме движения среды:](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-20.jpg)
Динамика реальной среды. Режимы движения реальной среды
Скорость при турбулентном режиме движения
среды:
Слайд 22
![Динамика реальной среды. Режимы движения реальной среды Число Рейнольдса Ламинарный Re Переходный Re=2300…10000 Развитый турбулентный Re>10000](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-21.jpg)
Динамика реальной среды. Режимы движения реальной среды
Число Рейнольдса
Ламинарный Re<2300
Переходный Re=2300…10000
Развитый турбулентный
Re>10000
Слайд 23
![Потери давления на трение и на местных сопротивлениях Основной расчетной](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-22.jpg)
Потери давления на трение и на местных сопротивлениях
Основной расчетной формулой для
потерь напора при турбулентном течении среды является уже приводившаяся эмпирическая формула, называемая формулой Вейсбаха-Дарси и имеющая следующий вид:
Слайд 24
![Потери давления на трение и на местных сопротивлениях Коэффициент трения Относительная шероховатость](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-23.jpg)
Потери давления на трение и на местных сопротивлениях
Коэффициент трения
Относительная шероховатость
Слайд 25
![Потери давления на трение и на местных сопротивлениях График Никурадзе](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/423034/slide-24.jpg)
Потери давления на трение и на местных сопротивлениях
График Никурадзе