Слайд 2
![Лекция 5 Основы теории двухполюсников](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-1.jpg)
Лекция 5
Основы теории двухполюсников
Слайд 3
![Определение Двухполюсником называется электрическая цепь (или часть ЭЦ), имеющая два](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-2.jpg)
Определение
Двухполюсником
называется
электрическая цепь (или
часть ЭЦ), имеющая два
зажима (вывода, полюса)
для
подключения к
внешней цепи
Слайд 4
![Классификация В зависимости от наличия в двухполюснике активных элементов они](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-3.jpg)
Классификация
В зависимости от наличия
в двухполюснике
активных элементов они
бывают активными, когда
содержат источники
электрической энергии
и
пассивными, когда не
содержат источники
Слайд 5
![Теорема замещения значение всех токов и напряжений в цепи не](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-4.jpg)
Теорема замещения
значение всех токов и напряжений в цепи не изменится,
если любую ветвь цепи заменить источником напряжения, у которого эдс равна напряжению на этой ветви до замены или источником тока, у которого равен току в этой ветви до замены.
Слайд 6
![Принцип суперпозиции напряжения и токи в отдельных ветвях цепи равны](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-5.jpg)
Принцип суперпозиции
напряжения и токи в отдельных ветвях цепи равны алгебраической сумме
соответственно напряжений и токов в данных ветвях от каждого напряжения (ЭДС) и тока источников в отдельности.
Слайд 7
![Расчет методом наложения Рассчитываем столько вспомогательных схем, сколько источников в](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-6.jpg)
Расчет методом наложения
Рассчитываем столько вспомогательных схем, сколько источников в цепи. При
составлении вспомогательной схемы оставляем один из источников, а напряжения (эдс)
Слайд 8
![Расчет методом наложения и токи остальных источников считаем равными нулю.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-7.jpg)
Расчет методом наложения
и токи остальных источников считаем равными нулю. При этом
на схеме источники эдс замыкаем накоротко, а ветви с источниками тока размыкаем.
Слайд 9
![Расчет методом наложения Токи в исходной цепи находим как алгебраическую сумму соответствующих токов в вспомогательных схемах.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-8.jpg)
Расчет методом наложения
Токи в исходной цепи находим как алгебраическую сумму соответствующих
токов в вспомогательных схемах.
Слайд 10
![Пример. Методом наложения определить ток I, если: J= 3 A,](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-9.jpg)
Пример.
Методом
наложения
определить
ток I, если:
J= 3 A, E1= 6 B,
R1 = 1 Ом,
R2= 2 Ом.
Слайд 11
![Решение: 1. I1 = J R1/(R1+R2) = 1A, 2. I2](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-10.jpg)
Решение:
1. I1 = J R1/(R1+R2) = 1A,
2. I2 = E1/(R1+R2) =
2 A,
3. I = I1 – I2= - 1 A.
Слайд 12
![Теорема об эквивалентном источнике напряжения ток в любой ветви линейной](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-11.jpg)
Теорема об эквивалентном
источнике напряжения
ток в любой ветви линейной электрической
цепи не изменится, если активный двухполюсник, к которому подключена данная ветвь, заменить эквивалентным источником напряжения (ЭДС) , равным напряжению холостого хода на зажимах разомкнутой ветви Uх х , и внутренним сопротивлением, равным эквивалентному входному сопротивлению пассивного двухполюсника со стороны разомкнутой ветви Rв х .
Слайд 13
![Теорема об эквивалентном источнике тока ток в любой ветви линейной](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-12.jpg)
Теорема об эквивалентном
источнике тока
ток в любой ветви линейной электрической цепи
не изменится, если активный двухполюсник, к которому подключена данная ветвь, заменить эквивалентным источником тока, равным току короткого замыкания этой ветви Jк з , и внутренней проводимостью, равной эквивалентной входной проводимости пассивного двухполюсника со стороны разомкнутой ветви Gв х .
Слайд 14
![Эквивалентный источник напряжения](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-13.jpg)
Эквивалентный источник напряжения
Слайд 15
![Эквивалентный источник тока](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-14.jpg)
Эквивалентный источник тока
Слайд 16
![Пример расчета с помощью эквивалентного источника:](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-15.jpg)
Пример расчета с помощью эквивалентного источника:
Слайд 17
![Решение:](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-16.jpg)
Слайд 18
![Расчет эквивалентной схемы](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-17.jpg)
Расчет эквивалентной схемы
Слайд 19
![Передача энергии i = uxx/(Rвх+Rн), Pн=Rнi2= =Rнu2xx/ /(Rвх+Rн)2,](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/360298/slide-18.jpg)
Передача энергии
i = uxx/(Rвх+Rн),
Pн=Rнi2=
=Rнu2xx/ /(Rвх+Rн)2,