Содержание
- 2. Физические свойства макросистем, состоящих из большого количества частиц, изучаются взаимно дополняющими методами: статистическим и термодинамическим. Термодинамический
- 3. Внутренняя энергия термодинамической системы включает в себя кинетическую энергию движения частиц (поступательного и вращательного движения), а
- 4. В идеальном газе пренебрегают силами межмолекулярного взаимодействия, поэтому внутренняя энергия может быть принята как сумма кинетических
- 5. Таким образом внутренняя энергия идеального газа равна: где i – число степеней свободы молекулы. Одноатомный газ
- 6. Изменение внутренней энергии может осуществляться двумя качественно различными способами: путем совершения работы и путем теплообмена. Изменение
- 7. Элементарная работа, совершаемая газом при изменении его объема Полная работа при изменении объема газа вычисляется с
- 8. Полная работа при изменении объема газа вычисляется с помощью интегрирования где V1 и V2 – соответственно
- 9. Количество теплоты, переданное системе, определяется по формуле где с – удельная теплоемкость газа при данном процессе.
- 10. Первое начало термодинамики утверждает, что количество теплоты Q, сообщаемое системе, затрачивается на приращение внутренней энергии системы
- 11. Первое начало термодинамики в дифференциальной форме имеет вид Отличия в записи малых величин отражают тот факт,
- 12. В отличие от внутренней энергии системы, которая является однозначной функцией состояния этой системы, понятия теплоты и
- 13. Первый закон термодинамики запрещает существование вечного двигателя 1-го рода: периодически действующий двигатель, который совершал бы большую
- 14. 5. Применение первого начала термодинамики к изопроцессам. Зависимость теплоемкости идеального газа от вида процесса
- 15. Применим первое начало термодинамики к изопроцессам. Запишем закон в развернутом виде:
- 16. Так, при изохорном процессе dV=0, т.е. работа А=0 и вся теплота идет на изменение внутренней энергии
- 17. Откуда удельная теплоемкость газа при изохорном процессе: В других процессах объем газа изменяется.
- 18. При изобарном процессе работа газа: Изменение внутренней энергии
- 19. Количество теплоты Удельная теплоемкость газа при изобарном процессе
- 20. Молярные теплоемкости газа при постоянном объеме и постоянном давлении связаны между собой
- 21. Уравнение Майера связывает молярные теплоемкости газа при изохорном и изобарном процессах
- 22. При изотермическом процессе температура газа постоянна, поэтому количество теплоты идет на совершение работы Q=A. Работа вычисляется
- 23. 7. Адиабатный процесс. Политропный процесс.
- 24. Адиабатный процесс реализуется в условиях теплоизоляции системы, т.е. когда система не обменивается энергией в форме теплоты
- 25. Получим соотношение между параметрами состояния газа. Записывая выражения для работы и изменения внутренней энергии
- 27. Разделяем переменные
- 28. Интегрируя, получаем
- 29. Таким образом, связь температуры и объема газа при адиабатном процессе имеет вид
- 30. Поскольку при любом процессе для идеального газа Связь давления и объема при адиабатном процессе
- 31. На p-V-диаграмме адиабатный процесс 2 выглядит круче, чем изотермический 1. Работа при адиабатном процессе противоположна по
- 32. Политропными называются процессы, при которых теплоемкость тела остается постоянной. Для идеального газа уравнение политропы имеет вид
- 33. 8. Обратимые и необратимые процессы. Круговой процесс (цикл). Цикл Карно.
- 34. Для описания термодинамических процессов одного первого начала термодинамики недостаточно, поскольку оно не позволяет определить направление протекания
- 35. Термодинамический процесс называется обратимым, если после него можно возвратить систему в начальное состояние таким образом, чтобы
- 36. Реальные процессы являются неравновесными, и поэтому являются необратимыми.
- 37. Круговым процессом называется термодинамический процесс, в итоге которого система возвращается в исходное состояние. Круговые процессы изображаются
- 38. Основные части тепловой машины: нагреватель, рабочее тело и холодильник. Рабочее тело (обычно газ) получает количество теплоты
- 39. Эффективность холодильной машины определяется холодильным коэффициентом
- 40. Среди всех круговых процессов наиболее эффективным является процесс, составленный из четырех обратимых процессов: двух изотерм и
- 41. Определим КПД данного цикла. Участок 1-2: изотерма с Т1 Участок 2-3: адиабата Участок 3-4: изотерма с
- 42. Температура и объем в состояниях 2-3 и 1-4 связаны:
- 43. где Т1 – температура нагревателя; Т2 – температура холодильника. КПД цикла Карно В обратимом цикле Карно
- 44. 9. Энтропия. Второе начало термодинамики. Вычисление энтропии идеального газа.
- 45. В отличие от количества теплоты δQ, величина δQ/T (приведенная теплота) в обратимом процессе сохраняется и является
- 46. Энтропия – функция состояния системы, изменение которой в обратимом процессе равно отношению бесконечно малого количества теплоты,
- 47. В произвольном необратимом процессе изменение энтропии системы т.е. изменение энтропии системы больше величины δQ/T , где
- 48. Тогда для любых процессов ,где знак равенства относится к обратимым процессам, а знак "больше" к необратимым.
- 49. Если система адиабатически изолирована (Q=0), то при любых процессах, происходящих в системе, энтропия системы не может
- 50. Изменение энтропии при равновесном переходе системы из состояния 1 в состояние 2 вычисляется через интеграл
- 51. Изменение энтропии при переходе из состояния с параметрами T0, V0, конечное – T, V: Энтропия, подобно
- 53. Скачать презентацию