Модели в механике. Система отсчета. Траектория, длина пути, вектор перемещения презентация

I. Принцип относительности: никакие опыты (механические, электрические, оптические), проведенные внутри данной инерциальной системы отсчета, не дают возможности обнаружить, покоится ли эта система или движется равномерно и прямолинейно; все законы природы инвариантны по отношению к переходу от одной инерциальной системы отсчета к другой.
II. Принцип инвариантности скорости света: скорость света в вакууме не зависит от скорости движения источника света или наблюдателя и одинакова во всех инерциальных системах отсчета. Скорость света —фундаментальное свойство природы.

Для установления количественных закономерностей поля в диэлектрике внесем в однородное внешнее электрическое поле пластинку из однородного диэлектрика (рис.). Под действием поля диэлектрик поляризуется, т. е. происходит смещение зарядов
В результате поляризации диэлектрика происходит уменьшение в нем поля по сравнению с первоначальным внешним полем. Вне диэлектрика Е — Ео. Результирующее поле внутри диэлектрика
где
поле, созданное двумя бесконечными
заряженными плоскостями
где
Тогда напряженность результирующего поля внутри диэлектрика равна
Откуда E = E0 -ϰE
где диэлектрической проницаемостью среды, показывает, во
сколько раз поле ослабляется диэлектриком, и характеризует количественно свойство диэлектрика поляризоваться в электрическом поле

Закон Ома. Сопротивление проводников
Сила тока I, текущего по однородному металлическому проводнику (т.е. проводнику, в котором не действуют сторонние силы), прямо пропорциональна приложенному напряжению U на концах проводника и обратно пропорционально его сопротивлению R .
Сопротивление проводников зависит от его размеров и формы, а также от материала проводника
Удельная электрическая проводимость вещества проводника
Учитывая, что и получим закон Ома в дифференциальной форме
Удельное сопротивление, и сопротивление проводника с температурой описывается линейным законом:
Зависимость сопротивления от температуры при низких температурах (0,14 — 20 К), называемых критическими, характерных для каждого вещества, скачкообразно уменьшается до нуля т.е. металл становится абсолютным проводником. Это явление, называется сверхпроводимостью.

Магнитное поле и его характеристики. Закон Био—Савара—Лапласа и его применение
к расчету магнитного поля.
В пространстве, окружающем токи и постоянные магниты, возникает силовое магнитное поле.
Магнитное поле действует только на движущиеся в нем электрические заряды. Характер воздействия магнитного поля на ток различен в зависимости от формы проводника, по которому течет ток, от расположения проводника и от направления тока. При исследовании магнитного поля пользуются замкнутым плоским контуром с током
(рамка с током), линейные размеры которого малы по сравнению с расстоянием до токов, образующих магнитное поле. Ориентация контура в пространстве определяется направлением нормали к контуру. Правило правого винта.
H
Количественная характеристика магнитного поля B— вектор магнитной индукции.
Магнитное поле является силовым полем изображают с помощью линий магнитной индукции — линий, касательные к которым в каждой точке совпадают с направлением вектора В. Линии магнитной индукции всегда
замкнуты и охватывают проводники с током. Магнитное поле описывается вектором напряженности Н. Для однородной изотропной среды вектор магнитной индукции связан с вектором напряженности
μ0 = 4· 10-7Н/А2 - магнитная постоянная, μ - безразмерная
величина — магнитная проницаемость среды
Для проводника с током I, элемент dl которого создает в некоторой точке А индукцию поля dB, записывается в виде, его модуль

Явление электромагнитной индукции
(опыты Фарадея)

В таблице представлена аналогия электрических и магнитных нолей

Ток смещения
Согласно Максвеллу, если всякое переменное магнитное поле возбуждает в окружающем пространстве вихревое электрическое поле, то и всякое изменение электрического поля вызывает появление в окружающем пространстве вихревого магнитного поля. Переменное электрическое поле в конденсаторе в каждый момент времени создает такое магнитное поле, как если бы между обкладками конденсатора существовал ток смещения, равный току в подводящих проводах. I = Iсм

Согласно теории Лоренца дисперсия света рассматривается как результат взаимодействия электромагнитных волн с заряженными частицами, входящими в состав вещества и совершающими вынужденные колебания в переменном электромагнитном поле волны. для однородного диэлектрика дисперсия света является представляется как зависимость ε от частоты ω световых волн. Диэлектрическая проницаемость вещества, по определению равна
где χ — диэлектрическая восприимчивость среды; ε0 — электрическая постоянная; Р — мгновенное значение поляризованности. Тогда n зависит от P
В данном случае основное значение имеет электронная поляризация, т.е. вынужденные колебания электронов под действием электрической составляющей поля волны, так как для ориентационной поляризации молекул частота колебаний в световой волне очень высока (ν ≈ 1015 Гц). Учитывая, что P = pn0 = n0 e x , получим
Т.К. смещение электрона происходит под действием внешнего поля E = E0cosωt , тогда Уравнение вынужденных
колебаний электрона для простейшего запишется в виде

Частица в одномерной прямоугольной «потенциальной яме» с бесконечно высокими «стенками»
Анализ решений уравнения Шредингера применительно к частице в одномерной прямоугольной «потенциальной яме» с бесконечно высокими «стенками». Такая «яма»описывается потенциальной энергией вида (для простоты принимаем, что частица движется вдоль оси х)
Уравнение Шредингера для стационарных состояний в случае одномерной задачи запишется в виде
Вероятность обнаружения частицы (а следовательно, и волновая функция) за пределами «ямы» равна нулю. На границах «ямы» (при x = 0 и х = l) непрерывная волновая функция также должна обращаться в нуль. Следовательно, граничные условия в данном случае имеют вид
В пределах «ямы» (0 ≤ х ≤ l) уравнение Шредингера сведется к уравнению или
где
Тогда общее решение дифференциального уравнения
При Ψ(0)=0 B = 0 тогда