Слайд 2
![Структура дисциплины 1. Лекции – 8 занятий 2. Практические (семинары)](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-1.jpg)
Структура дисциплины
1. Лекции – 8 занятий
2. Практические (семинары) – 16
занятий
3. КСР – 6 занятий, из них:
консультации по ИДЗ – 6 занятий.
Слайд 3
![РЕЙТИНГ-ПЛАН ИДЗ (10 задач ) – 10х3 =30 Контрольные работы](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-2.jpg)
РЕЙТИНГ-ПЛАН
ИДЗ (10 задач ) – 10х3 =30
Контрольные работы – 6х5 =30
8
конспектов – 8х5 =40
Всего 100
Слайд 4
![Основные разделы дисциплины (по которым нужно составлять конспекты) 1. Кристаллы,](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-3.jpg)
Основные разделы дисциплины
(по которым нужно составлять конспекты)
1. Кристаллы, их структура, виды
связей.
2. Дефекты. Деформации твердого тела.
3. Элементы статистической физики.
4. Распределение Ферми-Дирака и Бозе-Эйнштейна.
5. Тепловые свойства твердых тел. Классическая и квантовая теории теплоемкости. Фононы.
6. Тепловое расширение твердых тел и теплопроводность.
7. Зонная теория твердых тел. Металлы, полупроводники, диэлектрики. Квантовая теория проводимости.
8. Контактные явления. Контакт двух полупроводников с разной проводимостью. Контакт двух металлов.
Слайд 5
![Организация учебного процесса Тексты лекций и варианты ИДЗ на сайте t-aronova.narod.ru](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-4.jpg)
Организация учебного процесса
Тексты лекций и варианты ИДЗ на сайте
t-aronova.narod.ru
Слайд 6
![Контрольные работы 1. Структура и деформации твердого тела. 2. Распределение](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-5.jpg)
Контрольные работы
1. Структура и деформации твердого тела.
2. Распределение Ферми-Дирака, энергия
Ферми, температура вырождения.
3. Распределение Бозе-Эйнштейна. Фотоны и фононы.
4. Теплоемкость твердых тел, теплопроводность, тепловое расширение.
5. Электропроводность металлов и полупроводников.
6. Эффект Холла. Фотопроводимость. Контакт двух полупроводников.
Слайд 7
![ЛЕКЦИЯ №1 1. Кристаллическая структура 1.1. Описание структуры кристаллов 1.2.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-6.jpg)
ЛЕКЦИЯ №1
1. Кристаллическая структура
1.1. Описание структуры кристаллов
1.2. Физические механизмы образования кристаллов
2.
Дефекты в кристаллах
3. Деформации твердого тела
Слайд 8
![1. Кристаллическая структура. 1.1. Описание структуры кристаллов Кристалл можно представить](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-7.jpg)
1. Кристаллическая структура.
1.1. Описание структуры кристаллов
Кристалл можно представить как периодически повторяющиеся
в пространстве одинаковые элементарные структурные единицы - элементарные ячейки кристалла, состоящие из одного, в простейшем случае, или нескольких атомов каждая.
Слайд 9
![Элементарная ячейка в общем случае имеет форму косоугольного параллелепипеда. Все](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-8.jpg)
Элементарная ячейка в общем случае имеет форму косоугольного параллелепипеда. Все расположенные
в ней атомы принято называть базисом элементарной ячейки кристалла.
Закономерности строения элементарной ячейки и базиса, в частности, степень их симметричности определяет многие свойства кристалла, в первую очередь электрические, магнитные и механические.
Слайд 10
![С помощью теории групп было показано, что все многообразие кристаллов](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-9.jpg)
С помощью теории групп было показано, что все многообразие кристаллов может
быть описано с помощью 14 типов кристаллических решеток (решеток Браве). Их принято группировать в семь систем, различающихся видом элементарной ячейки:
триклинную, моноклинную, ромбическую, тетрагональную, тригональную, гексагональную и кубическую.
Слайд 11
![Параллелепипед с ребрами: Решетка Браве вместе с атомами в его вершинах называется элементарной ячейкой кристаллической решетки](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-10.jpg)
Параллелепипед с ребрами:
Решетка Браве
вместе с атомами в его вершинах называется элементарной
ячейкой кристаллической решетки
Слайд 12
![Симметрии примитивных решеток](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-11.jpg)
Симметрии примитивных решеток
Слайд 13
![Уравнение плоскости в прямолинейных (не обязательно прямоугольных) координатах: Индексы Миллера - перпендикуляр к плоскости](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-12.jpg)
Уравнение плоскости в прямолинейных
(не обязательно прямоугольных) координатах:
Индексы Миллера
- перпендикуляр к плоскости
Слайд 14
![Гранецентрированная кубическая решетка Узлы расположены по углам куба и по](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-13.jpg)
Гранецентрированная кубическая решетка
Узлы расположены по углам куба и по центрам его
граней. Всего в ячейке получается 4 узла (8 восьмушек и 6 половинок).
Такую решетку имеют многие металлы (железо, кобальт, медь и многие другие), их атомы расположены в узлах рассмотренной решетки.
Слайд 15
![Как определить число узлов, приходящихся на одну элементарную ячейку](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-14.jpg)
Как определить число узлов, приходящихся на одну элементарную ячейку
Слайд 16
![1.2. Физические механизмы образования кристаллов В настоящее время по характеру](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-15.jpg)
1.2. Физические механизмы образования кристаллов
В настоящее время по характеру связи атомов
выделяют 5 типов кристаллов:
1) ионные кристаллы,
2) ковалентные кристаллы,
3) металлические кристаллы,
4) молекулярные кристаллы с водородными связями,
5) Ван-дер-Ваальсовы кристаллы.
Слайд 17
![Ионные кристаллы формируются под влиянием электростатического притяжения разноименно заряженных и](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-16.jpg)
Ионные кристаллы формируются под влиянием электростатического притяжения разноименно заряженных и отталкивания одноименно
заряженных ионов.
Ковалентные кристаллы образуются за счет ковалентных связей между атомами. Ковалентная связь образуется за счет перекрытия электронных облаков, в результате между атомами образуется сгусток отрицательного заряда, который стягивает два атома.
Слайд 18
![В металлических кристаллах внешние электроны атомов могут свободно перемещаться между](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-17.jpg)
В металлических кристаллах внешние электроны атомов могут свободно перемещаться между ионными остовами. Эти
электроны образуют как бы отрицательно заряженное облако, в котором находятся ионы металла. Взаимодействие этих ионов друг с другом и с электронным облаком ведет к упорядоченному расположению ионов в металле.
Слайд 19
![Ван-дер-Ваальсовы кристаллы образуются из электрически нейтральных атомов за счет диполь](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-18.jpg)
Ван-дер-Ваальсовы кристаллы образуются из электрически нейтральных атомов за счет диполь - дипольного
взаимодействия между ними. Под действием этих связей образуются кристаллы инертных газов при низких температурах, образуя во всех случаях ГЦК плотноупакованную решетку.
Слайд 20
![2. ДЕФЕКТЫ КРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ РЕШЕТКИ 1) точечные дефекты, например отсутствие атома](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-19.jpg)
2. ДЕФЕКТЫ КРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ РЕШЕТКИ
1) точечные дефекты, например отсутствие атома в узле
решетки;
2) линейные дефекты - дислокации, в которых сильные отклонения от периодичности наблюдаются вдоль линии;
3) поверхностные дефекты, например, границы кристалла и зерен поликристалла;
4) объемные дефекты, например, поры, микротрещины или малые включения другой фазы.
Слайд 21
![Многие физические свойства кристаллов сильно зависят от дефектов разных групп.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-20.jpg)
Многие физические свойства кристаллов сильно зависят от дефектов разных групп.
Прочность
и пластичность материала сильнее всего зависят от линейных, поверхностных и объемных дефектов.
Электросопротивление в основном зависит от точечных дефектов.
Коэффициент диффузии, теплопроводность, окраска кристаллов также сильно зависят от наличия дефектов.
Слайд 22
![Дефекты в кристаллах - вакансия (дефект по Шоттки) - замещение](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-21.jpg)
Дефекты в кристаллах
- вакансия (дефект по Шоттки)
- замещение
- внедрение
Краевая дислокация:
Винтовая дислокация:
Дефекты
по Шоттки
2) Дефекты по Френкелю
3) Дислокации
4) Примеси
Слайд 23
![3. ДЕФОРМАЦИЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА Деформацией называют изменение формы, размеров тела.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-22.jpg)
3. ДЕФОРМАЦИЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА
Деформацией называют изменение формы, размеров тела.
Деформация может быть
вызвана действием на тело приложенных к нему внешних сил.
Слайд 24
![Деформации, полностью исчезающие после прекращения действия на тело внешних сил,](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-23.jpg)
Деформации, полностью исчезающие после прекращения действия на тело внешних сил, называют упругими,
а
деформации, сохраняющиеся и после того, как внешние силы перестали действовать на тело, – пластическими.
Слайд 25
![Различают деформации растяжения и сжатия (одностороннего и всестороннего), изгиба, кручения и сдвига.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-24.jpg)
Различают деформации
растяжения и сжатия (одностороннего и всестороннего),
изгиба,
кручения и
сдвига.
Слайд 26
![При деформациях твердого тела его частицы (атомы, молекулы, ионы), находящиеся](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-25.jpg)
При деформациях твердого тела его частицы (атомы, молекулы, ионы), находящиеся в
узлах кристаллической решетки, смещаются из своих положений равновесия.
Этому смещению противодействуют силы взаимодействия между частицами твердого тела, удерживающие эти частицы на определенном расстоянии друг от друга. Поэтому при любом виде упругой деформации в теле возникают внутренние силы, препятствующие его деформации.
Слайд 27
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-26.jpg)
Слайд 28
![Коэффициент Пуассона](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-27.jpg)
Слайд 29
![Деформация сдвига](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-28.jpg)
Слайд 30
![Нормальное и тангенциальное напряжения](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-29.jpg)
Нормальное и тангенциальное напряжения
Слайд 31
![Закон Гука](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-30.jpg)
Слайд 32
![Связь между модулем Юнга, модулем сдвига и коэффициентом Пуассона](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-31.jpg)
Связь между модулем Юнга, модулем сдвига и коэффициентом Пуассона
Слайд 33
![Диаграмма напряжений](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-32.jpg)
Слайд 34
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-33.jpg)
Слайд 35
![На участке 0–1 график имеет вид прямой, проходящей через начало](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-34.jpg)
На участке 0–1 график имеет вид прямой, проходящей через начало координат.
Это значит, что до определенного значения напряжения деформация является упругой и выполняется закон Гука, согласно которому нормальное напряжение пропорционально относительному удлинению. Максимальное значение нормального напряжения σП, при котором еще выполняется закон Гука, называют пределом пропорциональности.
Слайд 36
![При дальнейшем увеличении нагрузки зависимость напряжения от относительного удлинения становится](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-35.jpg)
При дальнейшем увеличении нагрузки зависимость напряжения от относительного удлинения становится нелинейной
(участок 1–2), хотя упругие свойства тела еще сохраняются. Максимальное значение σy нормального напряжения, при котором еще не возникает остаточная деформация, называют пределом упругости. (Предел упругости лишь на сотые доли процента превышает предел пропорциональности).
Слайд 37
![Увеличение нагрузки выше предела упругости (участок 2–3) приводит к тому,](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-36.jpg)
Увеличение нагрузки выше предела упругости (участок 2–3) приводит к тому, что
деформация становится остаточной.
Затем образец начинает удлиняться практически при постоянном напряжении (участок 3–4 ). Это явление называют текучестью материала. Нормальное напряжение σТ, при котором остаточная деформация достигает заданного значения, называют пределом текучести.
Слайд 38
![При напряжениях, превышающих предел текучести, упругие свойства тела в известной](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-37.jpg)
При напряжениях, превышающих предел текучести, упругие свойства тела в известной мере
восстанавливаются, и оно вновь начинает сопротивляться деформации (участок 4–5 ).
Максимальное значение нормального напряжения σпр, при превышении которого происходит разрыв образца, называют пределом прочности.
Слайд 39
![](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-38.jpg)
Слайд 40
![Таблица значений модуля Юнга](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-39.jpg)
Таблица значений модуля Юнга
Слайд 41
![Основные формулы упругих деформаций Закон Гука Коэффициент Пуассона](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-40.jpg)
Основные формулы упругих деформаций
Закон Гука
Коэффициент Пуассона
Слайд 42
![Коэффициент всестороннего сжатия Связь между упругими константами Объемная плотность энергии упругих деформаций](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-41.jpg)
Коэффициент всестороннего сжатия
Связь между упругими константами
Объемная плотность энергии упругих деформаций
Слайд 43
![Определение 1 Если твердое тело изменяется под воздействием внешних сил,](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-42.jpg)
Определение 1
Если твердое тело изменяется под воздействием внешних сил, то частицы,
из которых оно состоит, меняют свое внутреннее положение. Такое изменение называется деформацией.
Слайд 44
![Определение 2 Если мы разделим величину абсолютного удлинения на первоначальную](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-43.jpg)
Определение 2
Если мы разделим величину абсолютного удлинения на первоначальную длину твердого
тела, мы получим величину его относительного удлинения (относительной деформации).
Слайд 45
![Определение 4 Механическое напряжение твердого тела σ – это показатель,](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-44.jpg)
Определение 4
Механическое напряжение твердого тела σ – это показатель, равный отношению модуля внешней
силы к площади сечения твердого тела.
Слайд 46
![Определение 5 Деформация, исчезающая при снятии напряжения, называется упругой.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-45.jpg)
Определение 5
Деформация, исчезающая при снятии напряжения, называется упругой.
Слайд 47
![Определение 6 Предел пропорциональности – это наибольшее значение σ, при](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-46.jpg)
Определение 6
Предел пропорциональности – это наибольшее значение σ, при котором сохраняется линейная связь
между показателями σ и ε.
Слайд 48
![Определение 7 Предел упругости – максимальное напряжение, после снятия которого тело восстановит свою форму и размер.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-47.jpg)
Определение 7
Предел упругости – максимальное напряжение, после снятия которого тело восстановит свою
форму и размер.
Слайд 49
![Определение 8 Обратите внимание на участок диаграммы , где напряжение](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/387524/slide-48.jpg)
Определение 8
Обратите внимание на участок диаграммы , где напряжение практически не увеличивается,
но деформация при этом продолжается. Это свойство называется текучестью материала.