Содержание
- 2. ГАРМОНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ Виды и признаки колебаний В физике особенно выделяют колебания двух видов – механические и
- 3. о Fв = −kx - возвращающая сила, Fвн = +kx – внешняя сила, k - жесткость
- 4. Любая колебательная система, в которой возвращаю-щая сила прямо пропорциональна смещению, взятому с противоположным знаком (например, F
- 5. 2. Параметры гармонических колебаний Расстояние груза от положения равновесия до точки, в которой находится груз, называют
- 6. Т – период колебаний – минимальный промежуток време-ни, по истечении которого повторяются значения всех физи-ческих величин,
- 7. Колебания характеризуются не только смещением х, но и скоростью υx и ускорением ax: x=Asin(ωt+φ0), υx= dx/dt
- 8. 3. Механические гармонические колебания (на примере маятников) Если физическую систему, обладающую состоянием устойчивого равновесия, вывести из
- 9. Рассмотрим случай а)– пружинный маятник. Второй закон Ньютона для колеблющегося тела для одномерного случая можно записать
- 10. Потенциальная энергия ( пружинный маятник): Полная механическая энергия: Классическая колеблющаяся точка не может выйти за границы
- 11. г) физический маятник Физический маятник – твердое тело, которое может совершать колебания под действием собственной силы
- 12. Сравнивая с уравнением свободных незатухающих гармонических колебаний: d2x/dt2 + ω2x = 0 , имеем для физического
- 13. Свободные гармонические колебания в электрическом колебательном контуре Простейшим колебательным контуром является замкнутая цепь, состоящая из емкости
- 14. 4. Способы представления гармонических колебаний Гармонические колебания можно представить несколькими способами: аналитический {x = Acos(ωt +
- 15. 5. Сложение гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты. Биения Пусть точка одновременно участвует в двух
- 16. 1) Разность фаз равна нулю или четному числу π, то есть φ2 − φ1 = 2πm,
- 17. Когерентными называются колебания, разность фаз которых во времени постоянна; т.к. ∆Ф(t) = (ω2 − ω1)t +
- 18. [2ωt >>Δω; cos(-Δωt)=cos(Δωt)] Косинус берется по модулю, так как функция четная и поэтому частота биений ωб
- 19. Вообще, колебания вида x = A(t)cos[ωt + φ(t)] называются модулированными. Частные случаи: амплитудная моду-ляция и модулирование
- 20. 6. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний Пусть некоторое тело колеблется и вдоль оси x, и вдоль оси
- 21. Возведем обе части в квадрат, сгруппируем и получим окончательное уравнение: (6.7) В результате мы получили уравнение
- 22. Рассмотрим частные случаи решения уравнения (6.7) Начальные фазы колебаний одинаковы: φ1 = φ2 , т.е. φ2
- 23. 7. Свободные затухающие механические колебания Все реальные колебания являются затухающими. Энергия механических колебаний постепенно расходуется на
- 24. Однородное дифференциальное уравнение второго по-рядка, описывающее затухающее колебательное дви-жение, запишется в виде: Решение этого уравнения имеет
- 25. Натуральный логарифм отно-шения амплитуд, следующих друг за другом через период Т, называется логарифмическим декрементом затухания χ:
- 26. Следовательно, коэффициент затухания β есть физи-ческая величина, обратная времени, в течение которого амплитуда уменьшается в е
- 28. Скачать презентацию